천-페이턴 인자

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1. 개요
2. 전개
- 2.1. 가향 열린 끈
- 2.2. 비가향 열린 끈
  - 2.2.1. 비가향 게이지 군의 유도
3. 역사
참조

1. 개요

천-페이턴 인자는 1969년 잭 페이턴과 천홍모가 도입한 개념으로, 열린 끈 이론에서 끈의 끝에 부착된 자유도를 나타낸다. 가향 열린 끈의 경우 U(N) 게이지 군을, 비가향 열린 끈의 경우 SO(N) 또는 USp(N) 게이지 군을 유도하는 데 사용된다. 특히, 비가향 열린 끈의 경우 방향 역전 연산자에 대한 불변성을 만족시키기 위해 천-페이턴 인자의 대칭성 조건이 중요하게 작용한다.

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천-페이턴 인자
개요
유형	열린 끈의 끝점에 부착된 다중값 색인
관련 개념	끈 이론 게이지 이론 표준 모형
상세 정보
정의	끈의 끝에 부착된 기본 표현 또는 반대칭 표현
중요성	게이지 군 결정 표준 모형의 입자 스펙트럼 결정
예시	U(N) 게이지 군 SO(32) 게이지 군 E8 × E8 게이지 군

2. 전개

천-페이턴 인자는 열린 끈의 양 끝점에 부여되는 일종의 자유도로, 정수 값 $\{1, 2, \dots, N\}$ 을 가진다. 이 자유도는 끈 이론에서 나타나는 게이지 대칭성의 종류를 결정하는 중요한 역할을 한다.

끈의 종류에 따라 형성되는 게이지 군이 달라진다.

가향 열린 끈의 경우, 양 끝점에 부여된 천-페이턴 인자에 의해 총 $N^2$ 개의 게이지 장이 존재하며, 이들은 유니터리 군 U( $N$ )을 형성한다.
비가향 열린 끈의 경우, 끈의 상태가 방향 역전(orientation reversal^영어) 연산에 대해 대칭인지 반대칭인지에 따라 게이지 군이 달라진다. 대칭일 경우 심플렉틱 군 $\operatorname{USp}(N)$ ( $N$ 이 짝수일 때), 반대칭일 경우 특수직교군 $\operatorname{SO}(N)$ 을 형성한다.

각 경우에 대한 더 자세한 설명과 게이지 군의 유도 과정은 하위 섹션에서 다룬다.

2. 1. 가향 열린 끈

가향 열린 끈의 경우, 끈의 양쪽 끝에

\{1,2,\dots,N\}

범위의 정수 값을 부여할 수 있는 자유도가 있다고 가정한다. 이 자유도는 끈의 한쪽 끝에는 기본 표현 '''N'''을, 다른 쪽 끝에는 반기본 표현

\overline{\mathbf{N}}

을 나타내는 것으로 해석할 수 있다. 이러한 설정에 따라 총

N^2

개의 게이지 장

A_{ij}

가 존재하게 되며, 이들은 유니터리 군 U(

N

)을 형성한다.

2. 2. 비가향 열린 끈

비가향 열린 끈의 경우, 끈의 상태는 방향 역전(orientation reversal^영어) 연산자에 대하여 대칭이거나 반대칭일 수 있다. 이 대칭성에 따라 가능한 상태의 수가 달라지며, 이는 형성되는 게이지 군의 종류를 결정한다.

방향 역전 연산자에 대해 대칭인 경우: 총 $N(N+1)/2$ 가지 상태가 가능하며, 이때 게이지 군은 ( $N$ 이 짝수일 경우) 심플렉틱 군 $\operatorname{USp}(N)$ 이 된다.
방향 역전 연산자에 대해 반대칭인 경우: 총 $N(N-1)/2$ 가지 상태가 가능하며, 이때 게이지 군은 특수직교군 $\operatorname{SO}(N)$ 이 된다.^[3]

2. 2. 1. 비가향 게이지 군의 유도

비가향 게이지 군은 다음과 같이 유도할 수 있다.^[3]

N

개의 D-막이 겹쳐 있다고 가정하자.

비가향 열린 끈의 상태는 방향 역전 연산자

\Omega

에 대해 불변해야 한다. 이 연산자는 끈의 진동 모드 방향을 바꾸고,

:

\Omega\colon\alpha_n\mapsto(-1)^n\alpha_n

천-페이턴 인자

\lambda_{ij}

를 다음과 같이 변환시킨다.

:

\Omega\colon\lambda\mapsto(\gamma\lambda\gamma^{-1})^T

.

여기서

\gamma

는 임의의 행렬이다.

\Omega

는 천-페이턴 인자뿐만 아니라 끈의 진동 모드 방향도 바꾸지만,

\Omega^2

는 오직 천-페이턴 인자에만 작용한다. 비가향 열린 끈의 상태는

\Omega

에 대해 불변해야 한다.

\Omega

의 경우,

\lambda

가 변하더라도 진동 모드의 방향이 바뀌어 상태가 불변일 수 있다. 그러나

\Omega^2

는

\lambda

에만 작용하므로,

\Omega^2(\lambda)=(\lambda^T)^{-1}\gamma\lambda\gamma^{-1}\lambda^T=\lambda

라는 조건을 만족해야 한다. 이는

\gamma^T=\pm\gamma

를 의미하며, 따라서

\gamma

는 대칭행렬이거나 반대칭행렬이어야 한다.
1. $\gamma$ 가 대칭행렬인 경우기저를 적절히 재정의하면

\gamma=1

(단위행렬)로 설정할 수 있다. 이 경우,

천-페이턴 인자 $\lambda$ 가 대칭이면 방향 역전 연산에 대해 부호가 바뀌지 않는다 ( $\Omega(\lambda) = \lambda^T = \lambda$ ).
$\lambda$ 가 반대칭이면 방향 역전 연산에 대해 부호가 바뀐다 ( $\Omega(\lambda) = \lambda^T = -\lambda$ ).

비가향 끈 이론에서 모든 상태는 방향 역전 연산

\Omega

에 대해 불변해야 한다. 게이지 보손 상태

\alpha_1^\mu|0,\lambda\rangle

를 생각해보자. 진동 모드

\alpha_1

은

\Omega

에 의해 부호가 바뀐다 (

\Omega(\alpha_1) = -\alpha_1

). 따라서 전체 상태가 불변하려면 천-페이턴 인자

\lambda

역시 부호가 바뀌어야 한다 (

\Omega(\lambda) = -\lambda

). 이는

\lambda

가

N\times N

반대칭 행렬임을 의미한다.

N\times N

반대칭 행렬들은 직교군

SO(N)

의 리 대수를 형성하므로, 이 경우 게이지 군은

SO(N)

이다.
2. $\gamma$ 가 반대칭행렬인 경우

\gamma

가 가역인 반대칭행렬이려면 행렬의 크기

N

은 반드시 짝수여야 한다. 기저를 적절히 재정의하여

\gamma

를 다음과 같은 형태로 만들 수 있다.

:

\gamma=\begin{pmatrix}0&I_{N/2}\\

I_{N/2}&0

\end{pmatrix}

여기서

I_{N/2}

는

N/2\times N/2

단위행렬이다. 이 경우

\Omega(\lambda) = (\gamma\lambda\gamma^{-1})^T

이다.

만약 $\lambda$ 가 해밀턴 행렬( Hamiltonian matrix|해밀토니언 행렬^영어, 즉 $\gamma\lambda$ 가 대칭행렬)이면, $(\gamma\lambda)^T = \gamma\lambda$ 이다. 이를 이용하면 $\Omega(\lambda) = -\lambda$ 가 되어 방향 역전 시 부호가 바뀐다.
만약 $\lambda$ 가 반해밀턴 행렬(anti-Hamiltonian matrix|반 해밀토니언 행렬^영어, 즉 $\gamma\lambda$ 가 반대칭행렬)이면, $(\gamma\lambda)^T = -\gamma\lambda$ 이다. 이를 이용하면 $\Omega(\lambda) = \lambda$ 가 되어 방향 역전 시 부호가 바뀌지 않는다.

게이지 보손 상태

\alpha_1^\mu|0,\lambda\rangle

는 진동 모드

\alpha_1

때문에 방향 역전 시 부호가 바뀐다. 따라서 전체 상태가 불변하려면 천-페이턴 인자

\lambda

역시 부호가 바뀌어야 한다 (

\Omega(\lambda) = -\lambda

). 이는

\lambda

가 해밀턴 행렬이어야 함을 의미한다. 해밀턴 행렬들은 심플렉틱 군

\operatorname{USp}(N)

의 리 대수를 형성하므로, 이 경우 게이지 군은

\operatorname{USp}(N)

이다.

3. 역사

잭 페이턴(Jack E. Paton^영어)과 천홍모(陳匡武|천쾅우^중국어, Hong-Mo Chan^영어)가 1969년에 도입하였다.^[4] 페이턴과 천은 원래 중간자를 설명하기 위해 천-페이턴 인자를 고안했다. 당시 중간자를 양 끝에 쿼크가 달린 열린 끈으로 보는 모형에서, 쿼크의 색을 나타내는 자유도가 필요했기 때문이다.

참조

_[1] 논문 Generalized Veneziano Model with Isospin
_[2] 서적 Concise Encyclopedia of Supersymmetry and Noncommutative Structures in Mathematics and Physics https://archive.org/[...] Springer
_[3] 문서
_[4] 논문 Generalized Veneziano model with isospin

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